4. Absorption et diffusion

Photométrie d'absorption (1/6)

A la page précédente, la loi de Lambert, qui explique la diminution de l'intensité de la lumière sur son trajet $x$ à travers un milieu absorbant ayant un coefficient d'absorption $a$ , a été présentée de la manière suivante :

I (x) = I_{o} e^{- a x}

Le photomètre à faisceau unique

Dans les expériences, une cuvette en verre de longueur $x$ est remplie d'un échantillon et éclairée. À l'entrée de la cuvette (à $x = 0$ ), l'intensité est égale à $I_{o}$ . L'intensité abaissée par absorption $I (x)$ est mesurée à l'extrémité de la cuvette.

Structure schématique d'un photomètre d'absorption à faisceau unique.

Equations ↓

La lumière provenant de la source est divisée en ses parties spectrales à l'aide d'un monochromateur. Le schéma montre un monochromateur à prisme ; dans la plupart des cas, des réseaux sont utilisés pour la décomposition spectrale de la lumière. La lumière monochromatique d'une longueur d'onde sélectionnable sort de la fente de sortie. Une lentille convergente génère un faisceau lumineux presque parallèle qui traverse la cuvette. La lumière restante est focalisée par une autre lentille convergente sur un photodétecteur où elle sera convertie en un signal électrique proportionnel à l'intensité. Ce signal peut être traité électroniquement.

Le but de l'interprétation est de calculer $a (λ)$ ou le coefficient d'extinction décadique $χ (λ)$ à partir des valeurs $I_{o}$ et $I (x)$ pour les différentes longueurs d'onde et en tenant compte de la longueur $x$ connue de la cuvette. Les spectrophotomètres de laboratoire calculent l'extinction $E (λ)$ , pour laquelle la longueur de la cuvette n'est pas nécessaire.